15-05-2023
Статистическая физика | ||||||||||||
Термодинамика Молекулярно-кинетическая теория |
||||||||||||
|
||||||||||||
См. также: Портал:Физика |
Большо́й канони́ческий анса́мбль — статистический ансамбль, отвечающий физической системе, которая обменивается энергией и частицами с окружающей средой, но находится с ней в тепловом равновесии.
Если термодинамическая система может обмениваться со средой частицами, а не только энергией, то со временем устанавливается не только тепловое равновесие между системой и средой, но и равновесие по составу. Равновесие по составу, однако, не сводится к равенству концентраций. Например, при установлении равновесия между жидкостью и паром концентрации молекул воды в различных фазах оставаться разными.
Энергия определенного микроскопического состояния с числом частиц N зависит от N. В случае, когда число частиц очень велико, N можно считать непрерывной величиной. Производная от энергии определяет химический потенциал μ
Условием равновесия системы и среды по числу частиц является равенство химических потенциалов
где — химический потенциал среды (термостата).
Вероятность реализации определенного микроскопического состояния определяется энергией этого состояния и числом частиц в нем:
где Z - статистическая сумма, T - температура, kB - постоянная Больцмана.
Статистическая сумма определяется условием нормировки распределения, в данном случае включает микроскопические состояния с разным числом частиц
Термодинамический потенциал большого канонического ансамбля определяется формулой
Термодинамический потенциал Ω зависит от химического потенциала μ. Среднее число частиц определяется как
Для термодинамического потенциала большого канонического ансамбля справедлива формула
где P - давление, V - объем.
Это заготовка статьи по физике. Вы можете помочь проекту, исправив и дополнив её. |
Большой канонический ансамбль.